熱力學

熱力學定律、焓、熵、自由能

純物質相對熵的求法-以SO2為例(二)

純物質相對熵的求法-以SO2為例(二)
The method to obtain relative entropy of pure substance – a case study in SO2 (II)

國立臺灣師範大學化學系兼任教師 邱智宏

連結:純物質相對熵的求法-以SO2為例(一)

(二)熔點及沸點時其熵值變化量的求法

由實驗得知,$$\mathrm{SO_2}$$ 的熔解熱及蒸發熱分別為 $$1769$$、$$5960~cal/mol$$,熔點及沸點分別為 $$197.64$$ 及 $$263.1~K$$,將這些數據代入 $$(2)$$ 式的相對應式子中,便可求出熔點及沸點時的熵值變化:

$$\displaystyle \frac{\Delta_{fus}H^\circ_m}{T_m}=\frac{1769}{197.64}=8.95~cal\cdot mol^{-1}K^{-1}=37.41~J\cdot mol^{-1}K^{-1}~~~~~~~~~(7)$$

$$\displaystyle \frac{\Delta_{vap}H^\circ_m}{T_b}=\frac{5960}{263.1}=22.65~cal\cdot mol^{-1}K^{-1}=94.69~J\cdot mol^{-1}K^{-1}~~~~~~~~~(8)$$

純物質相對熵的求法-以SO2為例(一)

純物質相對熵的求法-以SO2為例(一)
The method to obtain relative entropy of pure substance – a case study in SO2 (I)

國立臺灣師範大學化學系兼任教師 邱智宏

熵(entropy)是化學熱力學第二定律的要角,藉由系統熵和環境熵的總和是否大於 $$0$$,即能判斷一個反應能否自發進行?因此在研究相關主題時,純物質的熵是經常被使用到的數據,一般化學教科書均會將一些常見物質的相對熵,表列在附錄中,以供參考及使用。

但是這些數據是如何求得的?卻鮮少被討論,事實上它們是有一套複雜嚴謹的步驟和方法,本文擬以 $$\mathrm{SO_2}$$ 為例,重現其熵的求法,至於焓及自由能的部分,則另文介紹。另外,學習化學熱力學時,經常推導、記憶一些公式,難得真正應用在解決問題上,本文亦藉熵的求法過程中,讓學子感受到使用熱力學公式的益處,及體會在計算過程中數學所扮演的重要角色。

有效的使用表列的熱力學數據-以水蒸氣為例

有效的使用表列的熱力學數據-以水蒸氣為例 (Effective use of tabulated thermodynamic data – a case study in water vapor)
國立臺灣師範大學化學系兼任教師邱智宏

能適切的預測一個化學反應的熱力學數據是非常有用的技巧,這些數據包括反應焓 (reaction enthalpy)、自由能 (Gibbs free energy)、熵 (entropy)及定壓熱容量 (heat capacity) 等,它們可以用來預判反應能否自發進行?藉以推估平衡常數及標準還原電位的大小,也可以用於規劃反應進行的最佳條件,因此一般化學教科書均會將一些常見物質在 $$298.15~K$$、$$1~bar$$ 的相關數據,表列在附錄中,以供參考及使用。

但是這些數據應該如何正確、有效的使用?卻鮮少被討論,尤其是不同溫度時,如何利用表列中現有的數據,預估或計算熱力學數據的變化,更是學子們應熟稔的技巧,本文擬以氫氣及氧氣生成水蒸氣的化學反應為例子,說明如何利用表列的數據,求出此反應的反應焓、自由能及熵,也利用熱容量計算出不同溫度下上述熱力學數據的變化情形。

一、標準狀態的定義及參考狀態的選擇

一般列表的熱力學數據,均有其訂定的標準狀態(standard state),通常為 $$1~bar$$ 下的某特定溫度,此溫度若為 $$25^\circ C$$,則以 $$H^\circ_{m,298}$$ 表示在 $$298.15~K$$ 的標準莫耳相對焓,其中上標 $$\circ$$ 表示標準壓力為 $$1~bar$$,下標的 $$m$$ 表示單位莫耳。而 $$S^\circ_{m,0}$$ 則表示在 $$0~K$$ 時標準莫耳相對熵,另外,若純物質為氣態,則假定在標準狀態其為理想氣體,而非真實氣體。

熔點以下的水會自發性結成冰的原因-環境熵和系統熵一樣重要(二)

熔點以下的水會自發性結成冰的原因-環境熵和系統熵一樣重要(二)
The reason of water would spontaneously turn into ice when the temperature is below the melting point – the surrounding entropy is as important as system entropy (II)

國立臺灣師範大學化學系兼任教師 邱智宏

熔點以下的水會自發性結成冰的原因 (一)

二、不同室溫下,溫度和室溫相等的水會安定存在或轉變成冰

由上面的例題得知,常壓下,室溫為 $$-5^\circ C$$ 時,水會自發性的轉變為 $$-5^\circ C$$ 的冰,如果將室溫提高為$$x^\circ C$$,則 $$x^\circ C$$ 的 $$\mathrm{H_2O}$$ 應該會以水的形式存在?或是以冰的形式存在?我們以上例相同的計算方式,分別計算室溫變為 $$-5$$、$$-3$$、$$0$$、$$2$$、$$5^\circ C$$ 時,各步驟中系統熵和環境熵的變化,其結果詳如表一。

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表一$$~~~$$常壓下,水在不同溫度下轉變成同溫度冰時熵的變化情形(熵的單位為 $$JK^{-1}mol^{-1}$$)(作者整理)

由表一可看出當室溫為 $$270~K(-3^\circ C)$$ 時,其 $$\Delta S_1$$ 相對於 $$268~K$$ 時的 $$1.39$$ 減少,變為 $$0.83$$,即系統由 $$270~K$$ 上升至 $$273~K$$ 時所吸收的熱量,比由 $$268~K$$ 上升至 $$273~K$$ 時來得少的緣故。

熔點以下的水會自發性結成冰的原因-環境熵和系統熵一樣重要(一)

熔點以下的水會自發性結成冰的原因-環境熵和系統熵一樣重要(一)
The reason of water would spontaneously turn into ice when the temperature is below the melting point – the surrounding entropy is as important as system entropy (I)

國立臺灣師範大學化學系兼任教師 邱智宏

熱力學第二定律有許多不同面相的敘述,其中一種說法為:當系統內一個自發性的程序 (spontaneous process) 進行時,系統 (system) 和環境 (surrounding) 中所有熵 (entropy) 變化的總和會大於 $$0$$,即 $$\Delta_{tot}S>0$$(若等於 $$0$$ 則屬以可逆的情況),$$\Delta_{tot} S$$ 等於 $$\Delta_{sur}S+\Delta_{sys}S$$,其中 $$\Delta_{sur}S$$、$$\Delta_{sys}S$$ 分別代表環境熵及系統熵的變化量。

此說法中隱含著三個要素,首先系統的熵大於 $$0$$,並不一定會產生自發反應,小於 $$0$$ 也不一定不會發生,需將環境的熵一併考慮進來,方能判讀。其次自發反應必屬於不可逆 (irreversible) 反應。最後,系統和環境間,熱量的交換,除了正負號不同以外,絕對值應為相等,但是兩者最終的熵卻不相同,可見在系統及環境中一定存在改變它們的條件。

這些要素對於初學物理化學的學子來說略嫌抽象,若能透過日常生活中顯而易見的例子,例如常壓下,$$-5^\circ C$$ 的水,在室溫為 $$-5^\circ C$$ 時會自發性的結成冰,或 $$5^\circ C$$ 的冰在高於熔點的室溫下,會迅速熔化成水,將其變化過程中熵、焓的改變加以計算及說明,或許在思索、領略這些要素時,能獲得事半功倍的效果。

等溫膨脹下探討凡得瓦爾氣體熵的變化

等溫膨脹下探討凡得瓦爾氣體熵的變化 (To investigate the changes of Van der Waals gas entropy under isothermal expansion)
國立臺灣師範大學化學系兼任教師邱智宏

熵 (entropy) 的真正意涵,對於初學物理化學的學子而言較為陌生,很難具體掌握。尤其被問到某一程序 (process) 進行時,要估算熵的變化,更是難以下手,例如,等溫膨脹下,凡得瓦爾氣體的熵如何變化?另外,熵 ($$S$$) 是一種不熟悉的物理量,當出現 $$(\frac{\partial S}{\partial V})_T$$ 這樣的表示式時,更難以了解實際的意義,若能利用麥克斯爾關係式 (Maxwell relationship) 加以轉換,使其變成熟悉、能測量的物理量,則很多隱藏的特質便能彰顯出來。本文試著利用一個實例,探討理想氣體和凡得瓦爾氣體 (van der Waals gas) 在等溫膨脹時,熵的變化情形,使熵的本質能更容易領略,並比較兩者之 $$(\frac{\partial S}{\partial V})_T$$ 有何不同?

一、理想氣體方程式在等溫膨脹時熵的變化情形

$$(\frac{\partial S}{\partial V})_T$$,這個物理量,若在理想氣體的系統中,即代表在等溫時,氣體體積改變時其熵的變化情形,其值是正值?或是負值?由於熵較為抽象,無法使用溫度計,壓力計直接測量,因此很難一下子就判斷其正負,若能使用麥克斯爾關係式轉換,便能了然於目。根據熱力學基本方程式:

$$\mathrm{d}A=-S\mathrm{d}T-p\mathrm{d}V~~~~~~~~~(1)$$

$$(\frac{\partial S}{\partial V})_T=(\frac{\partial p}{\partial T})_V~~~~~~~~~(2)$$

根據上式,定溫下,熵隨體積的變化量,相當於定容下,壓力隨溫度的變化量。理想氣體在定容下,溫度上升時,壓力便增大,因此其變化率為正值,亦即定溫下,熵隨體積的變化率大於 $$0$$,當體積增大時,熵亦變大,但其值為何呢?

正常和標準熔、沸點的差別

正常和標準熔、沸點的差別
(The difference between normal and standard melting point and boiling point)

國立臺灣師範大學化學系兼任教師邱智宏

國際純粹和應用化學聯合會 (International Union of Pure and Apply Chemistry, IUPAC) 於 1982 年,將標準狀態 (standard state) 的壓力由 $$1~\mathrm{atm}$$ 改為 $$1~\mathrm{bar}(10^5~Pa)$$,使壓力的單位終於和國際單位制 (SI) 一致。

但是過往許多有關純物質特性的物理化學數值,例如熔點、沸點、$$\Delta_fH^\circ$$、$$\Delta_fG^\circ$$、$$S^\circ$$ 均以 $$1~\mathrm{atm}$$ 為基準所求出,如今改成 $$1~\mathrm{bar}$$ 有没有影響?而在高中階段的學子,最先接觸到的則是純物質的熔點和沸點,習慣上稱 $$1~\mathrm{atm}$$ 下的熔、沸點為正常熔、沸點 ( normal melting 、boiling point),而在 $$1~\mathrm{bar}$$ 的情況下,則稱為標準熔、沸點 ( standard melting 、boiling point),此二者相差多少?本文試著由熱力學的公式,探討二者的差別大約有少,並以水為實例計算出其標準壓力下的熔點及沸點。

計算不同溫度下的反應焓,將熱容量視為定值是否合理-以CO和O2生成CO2為例

計算不同溫度下的反應焓,將熱容量視為定值是否合理-以CO和O2生成CO2為例
(Calculate the enthalpy of reaction at different temperatures, is it reasonable to assume the heat capacity as a constant value? – a case study in CO2 formation from CO and O2)
國立臺灣師範大學化學系兼任教師邱智宏

純物質的標準莫耳生成焓 (standard state molar formation enthalpy, $$\Delta_fH^\circ_m$$) 是化學熱力學經常會使用到的數據,可以用來計算各種反應的標準莫耳反應焓 ($$\Delta H^\circ_m$$),因此一般化學教科書均會將一些常見物質的相關數據,表列在附錄中,以供參考及使用。但是這些數據是在標準狀態下所求得的,即壓力為 $$1~\mathrm{bar}$$、溫度為 $$298.15~\mathrm{K}$$ 的情況,若所要計算的溫度,不是在標準狀況下,則要如何處理呢?

可逆與不可逆過程、絕熱與等溫膨脹的差別(下)

可逆與不可逆過程、絕熱與等溫膨脹的差別(下)
國立臺灣師範大學化學系兼任教師邱智宏

連結:可逆與不可逆過程、絕熱與等溫膨脹的差別(上)

二、絕熱與等溫可逆膨脹

理想氣體在等溫可逆膨脹的情況,已如上述說明,現將上篇圖一的裝置及操作方式稍做修改,即容器並非浸入等溫槽,而是處於絕熱狀態,亦即系統和外界間没能熱量的交換$$(\mathrm{d}q = 0)$$,其餘的操作則完全相同,為一可逆過程。當膨脹開始時,系統對外作功,因為是絕熱狀態無法對環境吸熱,因此將造成內能減少$$(\mathrm{d}U = \mathrm{d}q + \mathrm{d}w)$$,系統的溫度因而下降,不再像等溫可逆膨脹時一樣,溫度為定值。

由公式的推導可知,理想氣體在等溫時 $$p_TV_T=$$定值(下標 $$T$$、$$a$$ 分別代表等溫及絕熱過程),而在絕熱時,$$p_aV_a^\gamma=$$定值(請參考高瞻平台文章:定壓熱容量(Cp)和定容熱容量(Cv)的差別),其中 $$\gamma=C_p/C_V$$。

由於 $$\gamma$$ 大於 $$1$$,當二種過程從「相同」的起始點開始$$(p_TV_T=p_aV_a^\gamma=$$定值$$)$$,膨脹至相同體積時$$(V_T=V_a)$$,因為 $$V_a^\gamma>V_T$$,則絕熱系統的壓力下降比等溫系統多$$(p_T>p_a)$$,因此在圖二 $$pV$$ 相圖中,絕熱線下降的斜率比等溫線徙峭,而且如圖二所示,其結束點無法重合,必須再經過等容的加熱過程,絕熱膨脹方能再回到等溫膨脹過程的終點。

可逆與不可逆過程、絕熱與等溫膨脹的差別(上)

可逆與不可逆過程、絕熱與等溫膨脹的差別(上)
國立臺灣師範大學化學系兼任教師邱智宏

初學物理化學(physical chemistry)時,對於一些基本的定義常常一知半解,需要講述時也語焉不詳,經常造成後續學習時的困擾與迷思,這些觀念包括:可逆(reversible)與不可逆過程(irreversible process)、絕熱(adiabatic)與等溫系統(isothermal system)、定壓熱容量$$(C_p)$$及定容熱容量$$(C_V)\cdots$$等,本文試著對前二者加以說明、比較,期能對初學者有好的開始,能打好穩固的基礎,對已學者或許能收茅塞頓開之感,有利於進一步的鑽研。

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